Journal Archive

구조재료를 포함한 많은 재료는 미시조직에 개재물, 석출물, 결정입계 등 불연속부와 응력집중부가 존재한다. 그 때문에 반복응력이 작용하면 재료는 파괴한다. 재료에 반복응력이 부하되면, 슬립대가 발생하여, 미소균열로 성장하고, 마침내 파괴한다. 일반적으로 항복점 이하의 반복응력이 작용하는 경우는 거시적인 소성 변형이 나타나지 않는다. 미시적으로는 스트라이에이션형(striation type)의 입내파괴이고, 정적인장시험에서 나타나는 딤플형 입내파괴와는 다르다. 피로파괴는 Stage I과 Stage II로 나눈다. 즉, 균열 발생^1-3)과 균열진전^4-6)이다. 반복응력에 의하여 미시균열은 동시에 많이 발생하고 이들이 결합하여 거시균열로 성장한다. 이 과정을 균열발생이라 한다. 이후 반복응력에 의하여 거시균열은 크기가 확대된다. 이 과정을 진전이라 한다. 그러나 이 Stage II는 매우 복잡하다. 피로균열 진전과정은 균열 발생을 포함한 슬립대에 따른(전단방향) 초기균열진전 과정을 Stage I, 반복인장응력에 대하여 수직하게 진전하는 과정을 Stage II로 나눈다.⁷⁾ Stage I의 균열진전은 대부분의 경우, 1-2 결정립 정도의 균열길이가 매우 짧다. 이 때문에 균열진전이 실측된 예는 그렇게 많지 않고, 파괴역학적 취급도 Stage II보다 복잡하다. 그러나 Stage I의 피로균열진전과정의 Fractography적 검토는 활발하게 실시되었다. 그러나 파괴역학은 Stage II의 피로균열진전과정을 대상으로 한다. 균열진전속도da/dN는 파괴역학 Parameter인 응력확대계수ΔK와 상관관계가 있다. ΔK가 작은 A영역은 균열이 진전하지 않는 Threshold라는 하한계∆K_th 가 존재하고, 균열진전속도가 감소한다. 피로균열진전속도는 하한계응력확대계수를 경계로 균열진전 또는 균열진전정지로 구분된다. 이와 같이 균열진전 혹은 정지에 관한 피로한도 또는 하한계응력확대계수의 연구가 많은 연구자들에 의하여 실시되었다.^8-13)

본 연구는 피로파괴과정의 소성거동을 비선형문제로 취급하여 유도한 Ando 식¹⁴⁾과 미소균열의 피로한도를 취급한 El Haddad 식¹⁵⁾에서 유도된 Tange 식¹⁶⁾을 사용하여 균열재의 피로한도와 하한계응력확대계수를 구하고, 균열길이 의존성을 평가하였다.

재료는 비커스경도(HV470)인 초고장력강(Ultra High Strength Steel : UHS steel)이며, 사용된 재료 조건은 다음과 같이 가정하였다. 평활재의 피로한도는 각 Δσw0=560 MPa이고, 하한계응력확대계수는 ΔKthl0=6 MPam 이다. 응력비(R)에 따르는 평활재 피로한도(ΔσwR)는 수정 Goodman 식 (1)과 R=0에서 평활재 피로한도(Δσw0) 일정 식 (2)를 사용하였다. 이때, 응력비(R)는 0.0, 0.2, 0.4, 0.6, 0.8로 하였다.

여기서, σ_a는 응력진폭, σ_w는 양진(R=-1) 피로한도, σ_m은 평균응력, σ_T는 인장응력이다.

본 연구에 사용한 식 (3)은 피로파괴과정의 소성거동을 검토하여 비선형문제로 유도하였다. 하한계응력확대계수를 나타낼 때, 짧은 균열은 KthR 로 나타내고, 긴 균열이고, 재료 정수일 때는 KthlR 로 나타낸다. Table 1에 주어진 각 응력비에 따른 하한계응력확대계수KthlR 와 평활재 피로한도(ΔσwR)를 식 (3)에 대입하여, 균열재 피로한도(ΔσwcR)를 구한다.

식 (3)에서 구한 균열재 피로한도(ΔσwcR)를 식(4)에 대입하여, ΔKthaR 을 구한다.

이때, 응력비(R) 변화에 따른 ΔKthlR 은 ASME 규격식 (5)로부터 구한다.

Tange 식은 El Haddad의 식을 변형하여 만든 것이다. El Haddad는 결함이 없는 평활재의 피로한도(ΔσwR)와 긴 균열의 피로한도(ΔKthlR )의 중간영역인 짧은 균열의 피로한도(ΔσwcR)는 식 (6)으로 평가하였다.

여기서 c0=1πΔKthlRαΔσwR2이다.

따라서 짧은 균열의 하한계응력확대계수(ΔKthR )는 식 (7)로 주어진다.

여기서 ΔKthlR 는 거시균열의 하한계응력확대계수이다.

ΔσwR은 응력비(R)에 따르는 피로한도 α 는 형상계수로서, 식 (8)에 나타내는 Newman-Raju의 식[17]에서 구한다.

여기서 a는 균열 깊이, c는 균열 길이를 나타낸다. 본 연구에서 α = 1과 2.464를 사용하였다.

Fig. 1은 계산에 사용된 HV470강의 응력비에 따르는 응력을 나타낸다. 종축은 평활재의 피로한도를 나타내고, 횡축은 응력비를 나타낸다. 수정 굿맨 식과 피로한도(Δσw0) 일정 식에서 얻어진 피로한도(ΔσwR)를 나타낸다.

Fig. 1 
Smooth specimen fatigue limit and stress ratio obtained from the modified Goodman and the σw0 constant

Fig. 2는 HV470강에서 얻어진 균열재의 피로한도와 균열깊이 관계를 나타낸다. 이것은 식 (4)에서 얻어진 결과이다. Fig. 2(a)는 수정 굿맨에서 얻어진 피로한도를 사용하였고, Fig. 2(b)는 피로한도 일정에서 얻어진 피로한도를 사용하였다. 응력비에 따르는 하한계응력확대계수는 식(5)로부터 얻을 수 있다. Fig. 2(a)(b)에서 Δσw0는 응력비 R=0에서 얻어진 피로한도이고, ΔKthl0 는 응력비 R=0에서 얻어진 하한계응력확대계수이다. Fig. 2에서 평활재의 피로한도는 Table 1 및 Fig. 1에 나타내듯이 수정 굿맨 식과 피로한도 일정에서 얻어진 것에 차이가 있다. 0.3 mm 이하의 짧은 균열 피로한도는 각 응력비의 긴 균열의 하한계응력확대계수ΔKthl0 에서 벗어나 있다. 본 연구에서 적용한 응력에서 0.3 mm 이하의 균열은 진전하지 않는 것으로 판단된다.

Fig. 2 
Relationship of fatigue limit and crack depth calculated for each stress ratio at HV470 steel. (a) Modified Goodman, Δσw0 constant

Table 2는 수정 굿맨과 R=0 피로한도 일정에서 균열 깊이에 따르는 균열재의 피로한도와 응력비 R에 따른 평활재 피로한도의 백분율을 나타낸 것이다.

Fig. 3은 각 균열 길이에서 응력비(R)와 ΔσwcR/Δσw0의 피로한도 비를 관계를 나타낸다. 수정 굿맨은 균열 길이 0.1과 1.0 mm인 경우, 응력비 0.8에서 피로한도 비가 높게 나타났다. 그러나 피로한도 일정의 경우는 응력비가 증가할수록 피로한도 비는 높게 나타났다. 이것은 Fig. 1과 같이 피로한도 일정에서 응력비에 따라서 최대응력이 수정 굿맨에 의한 것과 다르게 직선적으로 작아지지만, 균열 깊이가 증가함에 따른 피로한도는 수정 굿맨에 의한 것과 비슷하게 나타나기 때문이다. 즉, 수정 굿맨과 피로한도(Δσw0) 일정에 의한 피로한도를 사용하여도 균열길이가 긴 경우의 균열재 피로한도는 동일하게 얻어졌다.

Fig. 3 
Fatigue limit ratio and stress ratio obtained from each crack depth.

Fig. 4, 5는 Ando 식 (3)과 α = 1,2.464을 사용한 Tange 식 (7)에서 얻어진 하한계응력확대계수와 균열깊이의 관계를 나타낸다.

Fig. 4 
Relationship of threshold stress intensity factor and crack depth obtained from Ando eq.(3) and Tange eq.(7) in case of α = 1. (a) Modified Goodman, (b) Δσw0 constant

Fig. 5 
Relationship of threshold stress intensity factor and crack depth obtained from Ando eq.(3) and Tange eq.(7) in case of α = 2.464. (a) Modified Goodman, (b) Δσw0 constant

Fig. 4, 5(a)는 수정 굿맨에서 얻어진 피로한도를 사용하였고, Fig. 4, 5(b)는 피로한도 일정에서 얻어진 피로한도를 사용하였다. Fig. 4, 5에서 하한계응력확대계수는 응력비에 관계없이 균열 깊이가 증가함에 따라서 급격하게 상승하여 일정한 값으로 수렴하는 것을 알 수 있다. Fig. 4에서 피로한도 일정에서 얻어진 피로한도를 사용한 Fig. 4(b)의 초기 구간은 Fig. 4(a)보다 약간 완만하게 상승하는 것을 알 수 있다. 이것은 각 응력비에 따르는 피로한도가 작은 것이 원인이다. 그러나 균열길이가 증가하면 Fig. 4(a)와 비슷한 경향을 나타내었으며, Ando 식과 Tange 식에 의한 차이는 거의 없었다.

Fig. 5에서는 Tange 식에 의한 하한계응력확대계수는 짧은 균열 길이에서는 급격하게 상승하고, 일정하게 수렴하는 것을 알 수 있다. 또한 Ando 식에 의한 것보다 크게 평가되어 위험하게 평가하고 있다고 할 수 있다. 그러나 긴 균열에서는 거의 비슷한 것으로 나타나고 있다. 이러한 경향은 수정 굿맨과 피로한도 일정에서 비슷하게 나타났다.

Table 3은 균열 깊이 0.5 mm와 2.5 mm에서 응력비에 따르는 응력확대계수(∆K_th) /하한계응력확대계수(ΔKthl0 )의 비를 나타낸다.

Fig. 6(a), (b)는 Table 3의 α = 1을 나타낸 것이다.

Fig. 6 
Stress intensity ratio and stress ratio obtained from each crack depth. (a) Modified Goodman, (b) Δσw0 constant

Fig. 6(a)의 수정 굿맨에 의한 피로한도의 경우, Ando 식과 Tange 식은 각 균열깊이 0.5 mm 및 2.5 mm에서 응력비에 관계없이 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비는 96%와 99%를 나타내었다.

Fig. 6(b)의 피로한도(Δσw0) 일정의 경우, Ando 식과 Tange 식은 균열깊이 0.5 mm 및 2.5 mm에서 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비가 약간 다르게 나타났다. 즉, Ando 식에서 0.5 mm는 R=0에서 97%이지만, R=0.8에서 85%를 나타내었고,. 2.5 mm는 R=0에서 99%이지만, R=0.8에서 96%를 나타내었다. Tange 식에서는 0.5 mm는 R=0에서 97%이지만, R=0.8에서 86%를 나타내었고, 2.5 mm는 R=0에서 99%이지만, R=0.8에서 96%를 나타내었다.

Fig. 7(a), b)는 Table 3의 α = 2.464를 나타낸 것 같은 비 96%와 99%를 나타낸다. 그러나 Tange 식은 α의 변수가 있으므로, Fig. 6(b)와 다르게 약간 큰 99%와 99.8%를 나타내었다. Fig. 7(b) 피로한도(Δσw0) 일정의 경우, Tange 식은 각 균열깊이에서 0.5 mm 및 2.5 mm에서 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비가 약간 다르게 나타났다. 즉, Ando 식에서 0.5 mm는 R=0에서 97%이지만, R=0.8에서 85%를 나타내었다. 2.5 mm는 R=0에서 99%이지만, R=0.8에서 96%를 나타내었다. Tange 식에서 0.5 mm는 R=0에서 99.4%이지만, R=0.8에서 97.2%를 나타내었다. 2.5 mm는 R=0에서 99.8%이지만, R=0.8에서 99.4%를 나타내었다.

Fig. 7 
Relationship of threshold stress intensity factor ratio and stress ratio obtained from crack depth. (a) Modified Goodman, (b)σw0 constant

Fig. 6, 7에서 피로한도(Δσw0) 일정에 의한 값을 사용하였을 경우, 0.5 mm는 응력비의 증가에 따라서 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비가점점 작아져서 보수적으로 평가되었고, 2.5 mm에서는 응력비가 작을 경우는 수정 굿맨에 의한 피로한도를 사용한 결과와 같지만, 응력비가 증가함에 따라서 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비가 약간 작게 나타났다. 결과적으로 Tange 식과 Ando 식은 피로한도(Δσw0) 일정에 의한 피로한도를 사용하였을 경우가 안전하게 평가할 수 있다고 판단된다.

본 연구는 피로파괴과정의 소성거동을 검토하여, 비선형문제로 유도한 Ando 식과 El Haddad 식에서 유도한 Tange 식을 사용하였다. 균열재의 피로한도와 하한계응력확대계수는 두 식을 사용하여, 균열길이에 따른 영향을 평가하였다. 응력비에 따르는 피로한도는 수정 굿맨과 피로한도 최댓값 일정에서 얻어진 것을 사용하였다. 각 응력비에서 얻어진 균열재의 피로한도는 수정 굿맨과 피로한도 최댓값 일정에서 얻어진 피로한도의 차이에도 불구하고, 균열깊이가 성장함에 따라서 균열재의 피로한도는 거의 비슷하게 나타났다. 그러나 0.3 mm 이하의 짧은 균열 피로한도는 각 응력비의 긴 균열의 하한계응력확대계수ΔKthl0 에서 벗어나, 0.3 mm 이하의 균열은 진전하지 않는 것으로 판단된다. Ando 식의 피로한도 미소균열식과 El Haddad 식에서 유도한 Tange 식은 기본적인 생각 및 식의 형이 전혀 다름에도 불구하고, 하한계응력확대계수는 거의 일치하였다. 수정 굿맨의 피로한도를 사용한 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비는 응력비에 관계없이 각 균열 길이에서 같았으나, 결과적으로 α = 1을 사용한 Tange 식과 Ando 식은 피로한도 최댓값 일정의 응력비가 증가함에 따라서 응력확대계수/하한계응력확대계수의 비가 작아져 안정하게 평가되었다.